Tabla 3.1

En la tabla se aprecia el comportamiento de la permitividad y la conductividad cuando es afectada por una frecuencia vemos que la frecuencia en algunos materiales puede afectar bien sea su conductividad o su permitividad relativa, para materiales superconductores la conductividad no es afectada por la variación de frecuencia.

Material	Relative Permittivity	Conductividad	Frecuencia (MHz)
Suelo Pobre	4	0.001	100
Tierra Tipica	15	0.005	100
Tierra Buena	25	0.02	100
Agua de Mar	81	5.0	100
Ladrillo	4.44	0.001	4000
Caliza	7.51	0.028	4000
Vidrio, Corning 707	4	0.00000018	1
Vidrio, Corning 707	4	0.000027	100
Vidrio, Corning 707	4	0.005	10000

Figure 3.4 Parámetros de material en varias frecuencias
$\Gamma _{||}={\frac {E_{r}}{E_{i}}}={\frac {\eta _{2}sin\theta _{t}-\eta _{1}sin\theta _{i}}{\eta _{2}sin\theta _{t}+\eta _{1}sin\theta _{i}}}$

$\Gamma _{L}={\frac {E_{r}}{E_{i}}}={\frac {\eta _{_{2}}sin\theta _{i}-\eta _{1}sin\theta _{t}}{\eta _{2}sin\theta {i}+\eta _{1}sin\theta _{t}}}$

Figure 3.4

Figure 3.4 Material Parameters at various Frequencies

Because of superposition, only two orthogonal polarizations need be considered to solve general reflection problems. The reflection coefficients for the two cases of parallel and perpendicular E-field polarization at the boundary of two dielectrics are given by

$\Gamma _{||}={\frac {E_{r}}{E_{i}}}={\frac {\eta _{2}sin\theta _{t}-\eta _{1}sin\theta _{i}}{\eta _{2}sin\theta _{t}+\eta _{1}sin\theta _{i}}}$

<math>\Gamma_{L}=\frac{E_{r}}{E_{i}}=\frac{\eta_{_2}sin\theta_{i}-\eta_{1}