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Mecánica cuántica/Introducción

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Simetrías en Mecánica Clásica

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En Mecánica Clásica toda la información del sistema está en la Lagrangiana o en la Hamiltoniana

Si no depende de : tenemos simetría bajo traslaciones

Si no depende del tiempo: tenemos simetría bajo traslación temporal

Ambas cosas hacen que las leyes de la física sean las mismas hoy y mañana y en cualquier parte.

Si es invariante bajo rotaciones

Existe una relación entre simetrías y leyes de conservación. Hacer física es ver esas relaciones. Por ejemplo, puede haber un proceso muy complicado pero donde el momento angular se conserva, entonces podremos decir mucho sobre el comportamiento de ese sistema.

Simetrías en Mecánica Cuántica

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En Mecánica Cuántica las simetrías se asociarán a transformaciones untarias de kets:

Donde , y son operadores unitarios, es el operador momento y es el parámetro de la translación. Al ser las transformaciones unitarias conservan el producto interno

Son transformaciones continuas ( son variables continuas) por lo que podemos definir las transformaciones infinitesimales

En el primer caso es el generador de la traslación en la dirección y en el segundo lo es de la translación temporal.

Si es una simetría geometría es hermítica.

Las simetrías son operadores sobre el espacio de Hilbert.

Son continuas (parámetro contínuo): Dada S(x),

Simetría: y tienen la misma energía


Si el Hamiltoniano es invariante bajo rotaciones entonces J va a ser una constante del movimiento. Las otras dos igual. Es el análogo cuántico a las leyes de conservación.

  • El generador de una simetría es una constante del movimiento.
  • En general, se dice que cualquier operador unitario es una transformación de simetría , aunque no conmute con el hamiltoniano (y su generador no sea una constante del movimiento).
  • Las transformaciones unitarias hacen:

Esta condición puede relajarse a

  • El teorema de Wigner afirma que los operadores que satisfacen esta última condición son los unitarios

,

y los antiunitarios ,

Y son antilineales

  • Supongamos un invariante bajo rotaciones

Podemos encontrar una base de estados propios de y de y

y tengo un estado propio de . El estado

donde N es la norma del numerador, es un estado físico que tiene la misma energía que el estado

Es muy fácil de demostrar ya que

Dicha energía da para muchos estados distintos (nivel de energía degenerado).

Hay una correspondencia entre simetría y degeneración de niveles de energía.